Парамагне́тик, вещество, намагничивающееся во внешнем магнитном поле в направлении поля, но не обладающее магнитным упорядочением. В парамагнетиках парамагнетизм преобладает над диамагнетизмом. При помещении парамагнетика во внешнее неоднородное магнитное поле он втягивается в область более сильного поля. Парамагнетики относятся к слабомагнитным веществам; их парамагнитная восприимчивость положительна и мала (порядка 10^–3–10^–5). В слабом магнитном поле и при не очень низкой температуре [т. е. вдали от условий магнитного насыщения или проявления осцилляционных эффектов (см. Эффект де Хааза – ван Альвена)] восприимчивость парамагнетика не зависит от величины напряжённости поля. К классическим (ланжевеновским) парамагнетикам, температурная зависимость которых описывается законом Кюри, относятся все газы, атомы или ионы которых обладают отличным от нуля результирующим магнитным моментом (например, щелочные или переходные металлы в газообразном состоянии, $\text{O}_{2}$, $\text{NO}_{2}$, $\text{NO}$, $\text{S}_{2}$, $\text{Cl}_{2}\text{O}$).

Парамагнетиками являются жидкие растворы солей переходных и редкоземельных металлов, а также кристаллы соединений этих элементов, обладающие ионной и неполярной связями, при условии, что магнитно-активные ионы слабо взаимодействуют друг с другом и их ближайшее окружение в конденсированной фазе слабо влияет на их парамагнетизм. Типичными представителями этого класса парамагнетиков являются гидратированные соли редкоземельных элементов – например, $\text{Pr}_{2}(\text{SO}_{4})_{3}·8\text{H}_{2}\text{O}$, $\text{Gd}_{2}\text{(SO}_{4})_{3}·8\text{H}_{2}\text{O}$. Их магнитные свойства определяются магнитными моментами незаполненной 4f-оболочки, которая экранирована от взаимодействия с соседними атомами, заполненными внешними 5s- и 5p-оболочками ионов.

В парамагнитных диэлектрических соединениях переходных металлов группы $\text{Fe}$, $\text{Pd}$ и $\text{Pt}$ [например, $\text{NH}_{4}\text{Fe(SO}_{4})_{2}·12\text{H}_{2}\text{O}$, KCr(SO₄)₂·12H₂O] может наблюдаться т. н. замораживание орбитального момента атомов внутрикристаллическим полем. Электроны незаполненных 3d-, 4d- и 5d-оболочек атомов переходных металлов менее экранированы, чем электроны 4f-оболочки, и внутрикристаллическое поле может частично или полностью снимать вырождение основного энергетического уровня магнитного иона. Тогда средние значения проекций орбитального момента электронов на любую ось становятся равными нулю; таким образом, в формировании магнитного момента иона принимает участие только спин иона. Согласно теореме Крамерса, у атомов (ионов) с полуцелым значением спина всегда остаётся по крайней мере двукратное вырождение, снимаемое только во внешнем магнитном поле. В этом случае парамагнитная восприимчивость будет подчиняться закону Кюри. Спин-орбитальное взаимодействие может частично снимать «замораживание» орбитального момента.

Вещества, содержащие парамагнитные ионы с синглетным основным состоянием ($\text{Eu}^{3+}$, $\text{Sm}^{3+}$, $\text{Pr}^{3+}$, $\text{Tm}^{3+}$, $\text{Tb}^{3+}$, $\text{Ho}^{3+}$), относятся к поляризационным, или ванфлековским, парамагнетикам (например, интерметаллические соединения $\text{PrNi}_{5}$, $\text{PrСr}_{6}$, $\text{LiTmF}_{4}$). Их парамагнитная восприимчивость не зависит от температуры.

Большинство непереходных металлов (все щелочные металлы, щёлочноземельные металлы, за исключением $\text{Bi}$ и $\text{Al}$, а также сплавы этих металлов) проявляют парамагнетизм Паули. К паулиевским парамагнетикам относятся также переходные металлы и их сплавы, например $\text{Pd}$, $\text{Pt}$, $\text{Sc}$, $\text{Ti}$, $\text{V}$, восприимчивость которых даже при комнатной температуре обычно на 1–2 порядка больше, чем у непереходных металлов. Для некоторых переходных металлов уменьшение магнитной восприимчивости с ростом температуры следует закону Кюри – Вейса, для других (например, $\text{V}$, $\text{Ta}$) – отклоняется от этого закона, а, например, для $\text{Mo}$, наоборот, восприимчивость растёт с увеличением температуры. В общем случае температурные зависимости восприимчивости переходных металлов и их сплавов весьма разнообразны и сложны.

Парамагнитными свойствами обладает ряд органических соединений, например стабильные нитроксильные радикалы ($\text{RR}^{′}\text{–N–Ȯ}$). Их применяют в качестве спиновых меток и парамагнитных зондов в экологии и медицине.

Парамагнетиками становятся все ферро- и антиферромагнитные вещества при температурах выше температуры фазового перехода в парамагнитное состояние.

Существуют также ядерные парамагнетики, например $^{3}\text{He}$ при сверхнизких температурах температурах (< 0,1 К).

Парамагнетики применяют в магнитном охлаждении до сверхнизких температур, в квантовой электронике и при исследовании веществ (см. Электронный парамагнитный резонанс, Ядерный магнитный резонанс).