Зако́н Кюри́, температурная зависимость магнитной восприимчивости $\chi$, имеющая вид $\chi(T) = C/T$, где $C$ – постоянная Кюри, $T$ – температура. Справедлив для парамагнетиков, в которых содержатся ионы или молекулы, обладающие магнитным моментом. Закон Кюри открыт П. Кюри в 1895 г. при исследовании температурной зависимости магнитной восприимчивости газообразного кислорода и ряда других парамагнитных веществ. Закон Кюри выполняется для парамагнитных газов, паров щелочных металлов, разбавленных растворов парамагнитных солей, кристаллических парамагнитных соединений, в которых магнитные ионы разделены группами немагнитных атомов, делающих обменное взаимодействие между магнитными моментами пренебрежимо малым. При учёте обменного взаимодействия закон Кюри переходит в закон Кюри – Вейса. Соответствующие отклонения от закона Кюри наблюдаются при достаточно низких температурах.

Теоретически закон Кюри был впервые получен П. Ланжевеном в 1905 г., который рассмотрел намагничивание газа из $N$ атомов с магнитным моментом $\mu_0$ в рамках классического статистического подхода и получил $C = N\mu_0^2/3k_{\text{Б}}$ ($k_{\text{Б}}$ – постоянная Больцмана). В квантовой теории парамагнетизма (Дж. ван Флек, 1927) значение постоянной Кюри $C$ определяется величинами квантовых чисел спинового $S$, орбитального $L$ и полного $J$ моментов магнитного иона и зависит от соотношения расщеплений уровней энергии иона за счёт спин-орбитального взаимодействия $\Delta_{LS}$ и кристаллического поля $\Delta_{\text{кр}}$. Для систем, содержащих ионы редкоземельных 4f-элементов, $\Delta_{\text{кр}} \ll \Delta_{LS}$ (случай LS-связи) и $C = N(gμ_{\text{B}})^2 J(J + 1) /3k_{\text{Б}}$ при $k_{\text{Б}}T \ll \Delta_{LS}$, а при $k_{\text{Б}}T \gg \Delta_{LS}$ имеем $C = Nμ_{\text{B}}^2 [L(L+1) + 4S(S+1)]/3k_{\text{Б}}$ ($g$ – фактор Ланде, $μ_{\text{B}}$ – магнетон Бора). Для ионов 3d-металлов (Fe, Co, Ni и др.) обычно $\Delta_{LS} \ll k_{\text{Б}}T \ll \Delta_{\text{кр}}$ (ситуация замораживания орбитального момента), поэтому постоянная Кюри определяется только спиновым моментом: $C = N(2μ_{\text{B}})^2 S(S+1)/3k_{\text{Б}}$.

Поскольку теория Ланжевена применима и к моментам другой природы, она описывает поляризацию газа, молекулы которого обладают дипольным электрическим моментом, в электрическом поле (П. Дебай, 1912). Тем самым закон Кюри даёт температурную зависимость диэлектрической восприимчивости газов и разбавленных растворов полярных молекул. Закон Кюри применим также к парамагнетизму атомных ядер, причём константа $C$ определяется эффективным ядерным моментом.