Орбита́льный моме́нт, динамическая характеристика движения частицы или механической системы. Орбитальный момент механической системы в классической механике называется моментом количества движения (кинетическим моментом). Для частицы, совершающей движение в сферически симметричном поле, орбитальный момент (угловой момент, момент импульса) равен векторному произведению радиус-вектора $\boldsymbol r$ частицы на её импульс $\boldsymbol p.$ Для замкнутой системы частиц полный угловой момент $\boldsymbol M$ является интегралом движения (т. е. сохраняется по величине и направлению, что следует из изотропности пространства) и определяется как $\boldsymbol M=\boldsymbol\sum_i \boldsymbol r_i \times \boldsymbol p_i,$ где $i$ – число частиц системы. Частица, движущаяся во внешнем поле, не образует замкнутой системы, однако в случае сферически симметричного внешнего поля её угловой момент также является сохраняющейся величиной.

В квантовой механике орбитальный момент частицы, движущейся в сферически симметричном поле, описывается оператором $\hat L=-i \hbar \boldsymbol r \times \nabla,$ собственное значение квадрата которого равно $\hbar^2l(l+1),$ где $l$ – орбитальное квантовое число частицы, $\hbar$ – постоянная Планка. Системы со сферически симметричным потенциалом обладают собственными волновыми функциями, являющимися также собственными функциями оператора орбитального момента, что соответствует сохранению величины $L^2.$

Орбитальный момент частицы и орбитальное квантовое число применяют для классификации состояний квантовой системы, например для описания структуры электронных оболочек атома. Каждый электрон атома движется в потенциальном поле, близком к сферически симметричному (в водороде и водородоподобных ионах это поле полностью сферически симметрично), что даёт возможность классифицировать состояния атома на основе квантовомеханических схем сложения орбитальных моментов электронов, входящих в его состав.