Зако́н Кюри́ – Ве́йса, зависимость магнитной восприимчивости $\chi$ от температуры $T$, имеющая вид $\chi(T) = C/(T - \theta)$, где постоянная Кюри $C$ и парамагнитная температура Кюри $\theta$ являются параметрами вещества. В координатах $\chi^{–1}(T)$ закон Кюри – Вейса имеет вид линейной зависимости: $\chi^{–1}(T) = C^{–1}T - \theta/C$. Поэтому параметры $C$ и $\theta$ могут быть определены графически (рис.): $C = \ctg\alpha$, $\theta$ – точка пересечения с осью $T$ при экстраполяции линейной зависимости из области высоких температур.

Закон Кюри – Вейса установлен П. Э. Вейсом (1907) для парамагнетиков и является обобщением закона Кюри на случай взаимодействия между магнитными моментами. Причиной отклонения от закона Кюри при понижении температуры могут быть также эффекты кристаллического поля решётки и эффект Кондо, иногда имитирующие закон Кюри – Вейса.

Магнитная восприимчивость $\chi(T)$ многих ферро- и антиферромагнетиков в парамагнитной области (при температуpax существенно выше точки Кюри $T_{\text{C}}$ и точки Нееля $T_{\text{N}}$ соответственно) также приближённо описывается законом Кюри – Вейса. Как правило, для ферромагнетиков $\theta > 0$, а для антиферромагнетиков $\theta < 0$. Абсолютная величина $\theta$ близка к $T_{\text{C}}$ ($T_{\text{N}}$), поскольку эти параметры определяются одними и теми же обменными взаимодействиями. Однако существуют исключения. В частности, для низкоразмерных систем закон Кюри – Вейса выполняется, но согласно теореме Мермина – Вагнера в изотропном одномерном и двумерном случаях $T_{\text{C}}$ и $T_{\text{N}}$ равны 0. Таким образом, для слоистых и цепочечных магнитных систем магнитный порядок при конечных температурах подавляется. Аналогичная ситуация имеет место в антиферромагнитных фрустрированных системах. Другой причиной аномального соотношения $T_{\text{C}}$ ($T_{\text{N}}$) и $\theta$ может быть одноузельный эффект Кондо; например, $T_{\text{N}} = 115$ К, $\theta = –370$ К в ферромагнитной кондо-системе CeRh₃B₂. В монокристаллах имеет место анизотропия $\theta$, которая в редкоземельных металлах становится значительной.

В модели локализованных спинов $\theta$ пропорциональна обменному интегралу между спиновыми моментами $S$, a $C \sim S (S + 1)$. Для ферромагнитных d-металлов (Fe, Co, Ni) и сплавов, в которых электроны, определяющие магнитные свойства, делокализованы (зонный магнетизм) объяснение закона Кюри – Вейса более сложно. Модель коллективизированных электронов (модель Стонера – Вольфарта) даёт усиление слабо зависящего от температуры парамагнетизма Паули за счёт обменного взаимодействия (а не закона Кюри – Вейса) и резко завышенные значения $T_{\text{C}}$. Для разрешения этих противоречий японский физик Тору Мория и др. предложили в 1970-х гг. новый механизм закона Кюри – Вейса ― теорию спиновых флуктуаций, которая учитывает электронные корреляции и приводит к появлению линейной (или близкой к ней) зависимости $\chi^{-1}(T)$. Детально был рассмотрен случай т. н. слабых зонных магнетиков типа ZrZn₂ с малым магнитным моментом насыщения $M_0$. Для них величина $C$ определяется зонной структурой и не зависит от $M_0$, так что закон Кюри – Вейса выполняется и для почти ферромагнитных металлов типа Pd ($M_0 = 0$). Помимо флуктуационного механизма, к закону Кюри – Вейса могут приводить особенности реальной зонной структуры магнетиков вблизи поверхности Ферми.

Закон Кюри – Вейса применим также для описания диэлектрической проницаемости сегнетоэлектриков.