Решётки Ко́ндо [плотные (концентрированные) Кондо-системы], периодические решётки локализованных спинов, где взаимодействие с электронами проводимости приводит к экранированию магнитных моментов и аномалиям электронных свойств. Как и в однопримесном эффекте Кондо, их причиной является инфракрасная катастрофа, впервые обнаруженная Кондо Дзюном. Многие редкоземельные и актинидные соединения и сплавы с необычными свойствами (в частности, с большими значениями коэффициента электронной теплоёмкости $γ$) классифицируются как концентрированные Кондо-системы, или решётки Кондо, т. к. образование низкотемпературного кондовского состояния даёт наиболее естественное объяснение их свойств. Для большинства этих соединений имеется логарифмический по температуре $T$ вклад в сопротивление при высоких температурах, присущий Кондо-системам, но основное состояние является металлическим: сопротивление при низких температурах пропорционально $T^2$. Однако известны примеры и непроводящих (изоляторных) решёток Кондо. В частности, модель изоляторной решётки Кондо используется для узкощелевых полупроводников с промежуточной валентностью $SmB_6$, $SmS$. Образование непроводящего состояния Кондо может быть описано в терминах когерентного рассеяния Кондо, когда узкий пик резонанса Абрикосова – Сула трансформируется в узкую многоэлектронную щель. Помимо температуры Кондо $T_K$, описывающей масштаб кондовских аномалий, иногда вводят второй энергетический масштаб – температуру когерентности $T_{coh}$, которая соответствует переходу к когерентному кондовскому рассеянию различными узлами решётки. Она обычно мала по сравнению с $T_K$.

Ранее считалось, что конкуренция межузельного РККИ-обменного взаимодействия и эффекта Кондо должна привести к формированию или обычного магнитного упорядочения с большими атомными магнитными моментами (как в чистых редкоземельных металлах), или немагнитного состояния Кондо с подавленными магнитными моментами. Однако дальнейшие экспериментальные исследования продемонстрировали, что в решётках Кондо широко распространены магнитное упорядочение и/или развитые спиновые флуктуации. Особенно часто встречается антиферромагнитное упорядочение, хотя нередко и ферромагнитное. При этом характерно малое значение магнитной энтропии в точке упорядочения по сравнению с обычными магнетиками с локализованными моментами. Это явление связано с подавлением магнитной теплоёмкости вследствие эффекта Кондо (экранирования магнитных моментов): лишь малая часть изменения энтропии связана с дальним магнитным порядком. Упорядоченный магнитный момент µ_s мал по сравнению с высокотемпературным моментом µ_eff, найденным из постоянной Кюри. Последний имеет, как правило, нормальное значение, которое близко к соответствующему значению для редкоземельного иона. Парамагнитная точка Кюри $θ$, как правило, отрицательна (даже для ферромагнетиков) и превышает заметно по абсолютной величине температуру магнитного упорядочения. Такое поведение обязано большому одноузельному кондовскому вкладу в восприимчивость ($χ$($T$ = 0) ∼ 1/$T$_K), который доминирует над межузельными обменными взаимодействиями.

Среди систем, которые обычно рассматриваются как решётки Кондо, наиболее экзотические свойства характерны для 4$f$- и 5$f$-соединений с тяжёлыми фермионами. Они представляют собой нетривиальный пример сильно коррелированных систем, где реализуются экзотические состояния вещества, обладающие гигантскими значениями эффективной электронной массы, что наиболее ярко проявляется в огромном значении коэффициента электронной теплоёмкости (условная граница – более 400 мДж/моль·K²). Кроме того, наблюдаются большие парамагнитная восприимчивость при низких температурах и коэффициент при $T$²-члене в выражении для сопротивления, иногда сверхпроводимость с необычным поведением энергетической щели. Типичная особенность магнетиков с тяжёлыми фермионами – высокая чувствительность магнитного момента $µ_s$ к внешним параметрам, таким как давление и легирование малым количеством примесей. Ряд систем с тяжёлыми фермионами претерпевают метамагнитные переходы в слабых магнитных полях с резким увеличением магнитного момента.

В 1990-е гг. был открыт ещё одни класс $f$-электронных систем: для ряда соединений и сплавов на основе церия и урана было обнаружено неферми-жидкостное поведение. Оно проявляется в необычных температурных зависимостях электронной теплоёмкости вида $TlnT$ или $T$^1-λ с малыми показателями $λ$, аномальном степенном поведении магнитной восприимчивости $T$^-ζ (ζ < 1) и сопротивления $T$^μ ($μ$ < 2 ) и т. д. Часто неферми-жидкостное поведение возникает на границе магнитного упорядочения (квантового фазового перехода), хотя обсуждаются и другие его механизмы.