2) Формула, дающая интегральное представление решения задачи Коши для волнового уравнения ∂t2∂2u−a2Δuu(x,0)=f(x,t),t>0,x=(x1,…,xn)∈Rn,=u0(x),ut(x,0)=u1(x)(1)при n=3 (т. е. для случая трёх пространственных переменных) и имеющая вид (Владимиров. 1981)u(x,t)=4πa21∫U(x,at)∣x−ξ∣f(ξ,t−∣x−ξ∣/a)dξ++4πa21∂t∂(t1∫S(x,at)u0(ξ)ds)+4πa2t1∫S(x,at)u1(ξ)ds(2)(частный случай формулы Кирхгофа), где U(x,at), S(x,at) – шар и сфера радиуса at с центром в точке x соответственно, dξ=dξ1dξ2dξ3,ds – элемент площади сферы S(x,at).
3) Формула, дающая интегральное представление решения задачи Коши для волнового уравнения (1) при n=2 (т. е. для случая двух пространственных переменных), которая получается из формулы (2) методом спуска и имеет вид (Владимиров. 2008)u(x,t)=2πa1∫0t∫U(x,a(t−τ))a2(t−τ)2−∣x−ξ∣2f(ξ,τ)dξdτ++2πa1∂t∂∫U(x,at)a2t2−∣x−ξ∣2u0(ξ)dξ++2πa1∫U(x,at)a2t2−∣x−ξ∣2u1(ξ)dξ.(3)В свою очередь, из формулы (3) методом спуска получается формула Д'Аламбера решения задачи Коши (1) для случая одного пространственного переменного (см. Тихонов. 2013).
4) Формула, дающая интегральное представление решения задачи Коши для уравнения теплопроводности∂t∂u−a2Δuu(x,0)=0,t>0,x=(x1,…,xn)∈Rn,=u0(x)и имеющая вид (Владимиров. 2008)u(x,t)=(4πa2t)n/21∫Rnφ(ξ)e−∣x−ξ∣2/(4a2t)dξ.
Редакция математических наук. По материалам статьи Е. Д. Соломенцева из Математической энциклопедии.
Опубликовано 4 мая 2023 г. в 17:57 (GMT+3). Последнее обновление 4 мая 2023 г. в 17:57 (GMT+3).