При́нцип Гю́йгенса – Френе́ля, один из основных постулатов волновой теории, описывающий и объясняющий механизм распространения волн, в частности световых.

Излучение вторичных волн каждой точкой поверхности, которую достигает первичная волна.Излучение вторичных волн каждой точкой поверхности, которую достигает первичная волна.Принцип Гюйгенса – Френеля является развитием введённого в 1678 г. Х. Гюйгенсом принципа [Huygens. 1690 (написано в 1678, но впервые издано в 1690)], согласно которому каждая точка поверхности $S(t)$, достигнутой в момент времени $t$ световой волной, распространяющейся от источника $L$, становится источником элементарных вторичных сферических волн, огибающая которых $S(t + Δt)$ будет волновой поверхностью в момент времени $t + Δt$ (рисунок). При этом огибающую нужно строить только в направлении распространения волны, обратные элементарные волны во внимание не принимаются. Принцип Гюйгенса объясняет распространение волн, согласующееся с законами геометрической оптики, но не может объяснить явлений дифракции света.

О. Ж. Френель в 1816 г. дополнил принцип Гюйгенса, введя представления о когерентности и интерференции элементарных вторичных волн, излучаемых каждой точкой поверхности, которую достигает первичная волна. Это позволило на основе принципа Гюйгенса – Френеля разработать приближённые методы решения задач дифракции, которые позволяют по распределениям амплитуды, фазы и направлению распространения волны, задаваемых на некоторой поверхности, вычислить характеристики волнового поля в других областях пространства. К указанным методам может быть отнесён получивший широкое распространение метод зон Френеля, в котором сочетаются представления геометрической и волновой оптики.

Более строгий математический вид принципу Гюйгенса – Френеля в 1882–1883 гг. придал Г. Р. Кирхгоф на основе развитой им скалярной теории дифракции. Теория Кирхгофа, описывающая дифракцию света на отверстии в непрозрачном экране, содержит внутренние противоречия, одно из которых связано с одновременным наложением нулевых граничных условий как на напряжённость поля, так и на её производную. Из этих граничных условий следует, что повсюду за отверстием в экране поле должно быть тождественно равно нулю. Другое затруднение теории состоит в том, что она не позволяет определить характеристики поля при стремлении точки наблюдения к краю отверстия.

Указанные противоречия теории Кирхгофа приводят к недостаточной корректности связанной с ней формулировки принципа Гюйгенса – Френеля, из которой следует неправильный вывод, что вторичные точечные источники излучают, опережая по фазе первичную волну. Кроме того, из-за поперечного характера электромагнитного поля невозможно представить существование сферических волн с поляризационно однородным распределением поля.

Несмотря на эти недостатки, принцип Гюйгенса – Френеля позволяет удовлетворительным образом описать широкий круг оптических явлений, относящихся к распределению интенсивности света по разным направлениям (прямолинейное распространение света, отражение, преломление, двойное лучепреломление, различные проявления дифракции света и т. д.).

Указанные противоречия теории Кирхгофа были устранены А. Зоммерфельдом в 1895 г. Изменённая им форма представления волнового поля легла в основу теории дифракции Рэлея – Зоммерфельда.