Магнето́н, единица измерения магнитного момента в атомной и ядерной физике, а также в физике элементарных частиц. Её происхождение связано с пропорциональностью орбитального и магнитного моментов заряженных частиц в электродинамике. Заряженная частица с электрическим зарядом $e$ и массой $m$, движущаяся в магнитном поле с индукцией $B$ (направленной вдоль оси $z$), с проекцией орбитального момента количества движения на $B$, равной $L_z$, обладает потенциальной энергией $U=–eL_zB/2mc$. Но, по определению магнитного момента $\mu$ витка с током, соответствующая потенциальная энергия в магнитном поле должна быть равна $U=–\bf μB$, следовательно, проекция вектора $\bf μ$ на ось $z$ равна $μ_z=eL_z/2mc$. Величина $g_L=μ_z/L_z=e/2mc$ называется гиромагнитным, или магнитомеханическим, отношением. Поскольку в квантовой теории величина проекции орбитального момента квантована, $L=\hbar n$, где $\hbar$ – постоянная Планка, $n$ – целое число, магнитный момент также будет квантован в единицах величины $μ=\hbar e/2mc$, которая и называется магнетоном. В атомной физике, где существенную роль играют электроны, соответствующая единица называется магнетоном Бора $μ_Б$; её численная величина равна 9,27401· 10^–24 Дж/Тл. В ядерной физике, используя массу протона в качестве $m$, получают ядерный магнетон $μ_{яд}$, величина которого 5,05078·10^–27 Дж/Тл меньше на три порядка. Это указывает на относительно малую роль магнитного взаимодействия в ядерной физике по сравнению с атомной.

Кроме орбитального, электрон обладает ещё и собственным спиновым моментом количества движения (спином), который также порождает магнитный момент, но с гиромагнитным отношением в 2 раза больше: $g_S=e/mc$. Поскольку спиновый момент электрона равен $\hbar/2$, величина собственного магнитного момента электрона также оказывается равной магнетону Бора, а магнитный момент протона должен быть равным ядерному магнетону. Однако истинные значения магнитных моментов элементарных частиц отличаются от этих величин на величину т. н. аномального магнитного момента $δμ$, который обусловлен радиационными поправками в квантовой теории поля. Для электрона аномальный магнитный момент мал в единицах $μ_Б$. Он с высокой точностью вычисляется в рамках квантовой электродинамики и в приближении низшего порядка по постоянной тонкой структуры $α=e^2/\hbar c≈1/137$ равен $δμ=α/2πμ_Б$.

Для сильновзаимодействующих частиц – адронов (в том числе протона и нейтрона) – аномальные магнитные моменты в единицах $μ_{яд}$ не малы. Фактический магнитный момент протона в 2,793 раза больше $μ_{яд}$, а магнитный момент нейтрона полностью является аномальным и равен $–1,913μ_{яд}$, где минус означает, что он направлен противоположно спину. Это связано с тем, что протон и нейтрон на самом деле не элементарны, а состоят из кварков, которые сильно взаимодействуют между собой. Поэтому протон и нейтрон уже не подчиняются простым законам электродинамики, справедливым для точечных частиц.