Анома́льный магни́тный моме́нт, отклонение величины магнитного момента элементарной частицы от «нормального» значения, предсказываемого релятивистским квантовомеханическим уравнением, описывающим поведение частицы. Магнитный момент элементарной частицы с массой $m$ и зарядом $e$ представляется в виде $\textbf {μ} = gμ_0\textbf {s},$ где $μ_0$ – магнетон для рассматриваемой частицы; $\textbf {s}$ – её спиновый момент в единицах постоянной Планка $ℏ,$ $g$ – множитель Ланде (g-фактор), зависящий от типа частицы. Для частицы со спином ½ из уравнения Дирака в пренебрежении радиационными поправками следует, что $g = 2.$ Значение g = 2 отвечает нормальному (дираковскому) магнитному моменту частицы со спином ½. Аномальным магнитным моментом такой частицы называют часть магнитного момента $δ\textbf {μ} = (g − 2)μ_0\textbf {s},$ связанную с отклонением g-фактора от 2. Эта часть целиком связана с радиационными поправками.

Измерения интервалов сверхтонкой структуры уровней энергии водорода и дейтерия, выполненные в 1947 г., показали отклонение от теории, в которой использовалось значение $g = 2$ для электрона. Для объяснения этого отклонения Г. Брейт в 1947 г. предположил наличие малой (аномальной) поправки к дираковскому значению g-фактора. В 1948 г. были выполнены прямые измерения g-фактора электрона, подтвердившие предположения Брейта. В этом же году Дж. Швингер показал, что радиационные поправки низшего порядка по постоянной тонкой структуры $α ≈ 1/137$ в рамках квантовой электродинамики приводят к значению $g = 2 + (α/π),$ хорошо согласующемуся с экспериментом.

Измерения аномального магнитного момента для лептонов – электрона, позитрона, мюонов – относятся к числу наиболее точных измерений в физике. Проведённые расчёты вклада в аномальный магнитный момент высших радиационных поправок порядка $(α/π)^2,$ $(α/π)^3$ и $(α/π)^4,$ в том числе адронной поляризации вакуума и слабого взаимодействия, дают значения, находящиеся в согласии с экспериментом. Это подтверждает справедливость квантовой электродинамики и CPT-теоремы.

Для адронов аномальный магнитный момент и нормальный магнитный момент имеют, вообще говоря, одинаковый порядок величины, поэтому часто оказывается неудобным разделять полный магнитный момент на нормальную и аномальную части.