Ква́нтовые разме́рные эффе́кты, явления, возникающие, когда геометрические размеры объекта $d$ соизмеримы с длиной волны де Бройля $λ_Б$ электрона. Они обусловлены квантованием движения электрона в направлении, в котором $d$ сравним с $λ_Б$ (т. н. размерное квантование). В массивном идеальном кристалле состояние электрона определяется заданием четырёх квантовых чисел: $n$ – номера энергетической зоны и трёх проекций его квазиимпульса $\mathcal{p}$ на координатные оси $(p_x, p_y, p_z),$ которые могут принимать любые значения. В кристаллической плёнке толщиной $d$, нормаль к которой направлена по оси $z$, движение электрона в плоскости плёнки остаётся свободным, т. е. $p_x$ и $p_y$ могут принимать любые значения. Величина $p_z$ может принимать только дискретный ряд значений, что связано с тем, что волновая функция электрона на поверхностях плёнки должна обращаться в 0. Это означает, что на толщине $d$ должно укладываться целое число $n=1, 2,...$ полуволн де Бройля: $λ_Б/2=pℏ/|p_z|.$ Отсюда следует квантование проекции квазиимпульса $p_z$ и энергии $ℰ_n$ поперечного движения электрона. Размерное квантование приводит к радикальной перестройке плотности электронных состояний $g(ℰ).$ В массивном кристалле $g(ℰ)$ имеет плавный монотонный характер и, следовательно, электронные свойства под влиянием внешних воздействий изменяются преимущественно плавно. В тонкой плёнке плотность состояний является ступенчатой функцией энергии и её скачкообразное изменение должно приводить к осциллирующей зависимости от $d$ ряда физических параметров, например удельного электрического сопротивления, константы Холла (см. в статье Квантовый эффект Холла) и магнитосопротивления (см. в статье Гальваномагнитные явления), а также к особенностям физических свойств плёнок $Pb, Mg, Au, Ag,$ обусловленных туннелированием электронов.