Адиабати́ческий градие́нт температу́ры (изоэнтропийный градиент температуры), градиент температуры в стратифицированной атмосфере, соответствующий адиабатическому закону падения температуры с высотой $z$. Если некоторый объём идеального газа не обменивается теплотой с окружающим веществом, то его давление $p$ и плотность $\rho$ связаны между собой адиабатическим законом $p\rho^{-\gamma} = \text{const}$, где $\gamma$ – отношение удельных теплоёмкостей газа при постоянном давлении и постоянном объёме, или показатель адиабаты, $\gamma = c_\text{p}/c_\text{v}$. Поскольку при адиабатическом процессе сохраняется удельная (рассчитанная на единицу массы) энтропия газа $s = c_{\text{v}}\ln p\,\rho^{-γ} + \text{const}$, в адиабатически стратифицированной атмосфере энтропия постоянна. Если идеальный газ находится в поле силы тяжести, то адиабатический градиент температуры равен $$\left(\frac{dT}{dz}\right)_{\text{aд}} = -\frac{\mu g}{R}\frac{\gamma - 1}{\gamma} = -\frac{g}{c_{\text{p}}},$$где $\mu$ – молярная масса, $R$ – универсальная газовая постоянная, а $g$ – ускорение свободного падения. Адиабатическая стратификация является частным случаем политропной стратификации, при которой $p\rho^{-n} = \text{const}$, где $n$ – постоянная, называемая показателем политропы.

Адиабатический градиент температуры соответствует состоянию нейтрального равновесия атмосферы, при котором не возникает тепловая конвекция и не возбуждаются внутренние гравитационные волны. Отклонение градиента температуры от адиабатического значения в ту или иную сторону делает возможным одно из названных явлений, если это отклонение достаточно велико для преодоления диссипативных факторов – вязкости и теплопроводности. А именно, если фактический градиент по абсолютной величине превышает адиабатический, то среда конвективно неустойчива, и в ней может развиваться тепловая конвекция (т. н. критерий Шварцшильда); если фактический градиент меньше адиабатического по модулю, то в такой конвективно устойчивой среде могут возникать внутренние гравитационные волны.

Конвекция вызывает перемешивание вещества, и чем больше её интенсивность, тем равномернее распределяется в ней энтропия, т. е. тем больше стратификация приближается к адиабатической. Поэтому в конвективной зоне Солнца и конвективной зоне звёзд, где происходит очень сильное конвективное перемешивание, градиент температуры лишь немного превышает адиабатический.

Чем меньше сжимаемость среды, тем ближе к нулю адиабатический градиент температуры. В несжимаемой жидкости адиабатической стратификации соответствует изотермическая стратификация.