Зако́н Дюло́нга и Пти, эмпирическое правило, согласно которому молярная теплоёмкость при постоянном объёме для всех твёрдых тел одинакова и приблизительно равна $25 \,Дж/(моль·К)$. Установлен П. Дюлонгом и А.-Т. Пти в 1819 г. Закон Дюлонга и Пти может быть выведен из закона равного распределения колебательной энергии по степеням свободы, согласно которому на каждую степень колебательного движения приходится энергия ${\boldsymbol{k}T}$, где $\boldsymbol{k}$ – постоянная Больцмана, ${T}$ – абсолютная температура. Поскольку число степеней свободы кристалла, содержащего ${N}_A$ атомов (${N}_A$ – число Авогадро), равно ${3N}_{A}$, то средняя энергия теплового движения в кристалле ${\mathscr E = 3N\boldsymbol{k}T}$, а соответствующая молярная теплоёмкость ${c_v = \partial \mathscr E/\partial T = 3N_A\boldsymbol{k} = 3R = 24,9} \,Дж/(моль·К)$ (здесь ${R}$ – универсальная газовая постоянная).

Закон Дюлонга и Пти выполняется для большинства химических элементов и простых соединений вблизи комнатной температуры. При низких температурах наблюдаются отклонения от этого закона (например, при понижении температуры теплоёмкость диэлектриков стремится к нулю как ${T^3}$, а металлов – как ${T}$), которые были объяснены в модели твёрдого тела Дебая. Согласно этой модели, закон Дюлонга и Пти справедлив при температурах выше температуры Дебая ${θ_D}$. В кристаллах с высокой ${θ_D}$ (например, у алмаза ${θ_D = 1860 \,К}$, у бериллия ${θ_D = 1000 \,К}$) закон Дюлонга и Пти не выполняется уже при комнатной температуре. Небольшие отклонения от закона Дюлонга и Пти наблюдаются и при ${T>θ_D}$; они связаны с ангармонизмом колебаний кристаллической решётки и дисперсией акустических фононов.