Уравне́ние Пра́ндтля, основное интегро-дифференциальное уравнение крыла самолёта конечного размаха. При выводе уравнения Прандтля делаются предположения, которые позволяют считать каждый элемент крыла находящимся в условиях обтекания его плоскопараллельным потоком. Это даёт возможность связать геометрические характеристики крыла с его аэродинамическими свойствами. Так, полученное уравнение Прандтля имеет вид$$\tag{1} \frac{F(t_0)}{B(t_0)}+ \frac{1}{\pi}\int\limits_{-a}^a \frac{F'(t)}{t-t_0}dt=f(t_0), \quad -a<t_0<a,$$где $F$ – искомая функция, $F'(t)=dF(t)/dt$, $B$ и $t$ – заданные функции $B(t)=cb(t)$, $f(t)=v\omega(t)$, а несобственный интеграл понимается в смысле главного значения по Коши. Значения входящих в эти равенства величин следующие: $2a$ – размах крыла, которое предполагается симметричным относительно плоскости $Oyz$, причём направление оси $Oz$ совпадает с направлением потока воздуха на бесконечности; $b(x)$ обозначает хорду профиля, который соответствует абсциссе $x$; $F(x)$ – циркуляцию воздушного потока вокруг этого профиля; $c$ – некоторую постоянную; $v$ – скорость воздушного потока на бесконечности; а $\omega$ – функцию, зависящую от изогнутости профиля и перекручивания крыла (см. Голубев. 1949). Исходя из экспериментальных данных, полагают, что $F(-a)=F(a)$.

Уравнение Прандтля решается в замкнутом виде лишь при весьма жёстких предположениях. В общем случае удаётся свести уравнение Прандтля к интегральному уравнению Фредгольма (см. Мусхелишвили. 1968).

Уравнение Прандтля называется по имени Л. Прандтля.