Уравне́ние Фо́ккера – Пла́нка, дифференциальное уравнение в частных производных для функции распределения в статистической физике $f(\bold x,t)$, определённой в многомерном фазовом пространстве по переменным $\bold x$. Частным случаем уравнения Фоккера – Планка является уравнение Эйнштейна – Смолуховского, впервые полученное при описании броуновского движения. Уравнение Фоккера – Планка имеет вид $\partial f/ \partial t+L_{FP} = 0$, где $t$ – время, $L_{FP}=А_{FP}+B_{FP}$ – т. н. оператор Фоккера – Планка, содержащий 1-ю и 2-ю производные по переменным $\bold x$ (как правило, координатам и импульсам):

$$А_{FP}=–( \partial / \partial x)[a(\bold x)f(\bold x,t)], B_{FP}=(1/2)( \partial ^2/ \partial x^2)[b(\bold x)f(\bold x,t)].$$C физической точки зрения уравнение Фоккера – Планка описывает обобщённый диффузионный процесс, причём коэффициент $a(\bold x)$ соответствует регулярному конвективному движению (сносу), тогда как коэффициент $b(\bold x)$ (всегда неотрицательный) имеет смысл коэффициента диффузии и является мерой (дисперсией) случайного расплывания в фазовом пространстве. Для уравнения Фоккера – Планка в пределе $t→∞$ возможно существование стационарного решения $f_{ст}(\bold x)$, для которого $\partial f/\partial t=0$, так что $L^{ст}_{ FP}=0$. Наиболее известный пример $f_{ст}(x)$ (в одномерном случае) – распределение Максвелла, для которого $x$ – величина скорости частицы идеального газа, $a(x)=–1$, $b(x)= 2kT/m$, $k$ – постоянная Больцмана, $T$ – абсолютная температура, $m$ – масса частицы.