Си́ла Ло́ренца, сила, действующая на точечный заряд ${q}$, движущийся со скоростью $\boldsymbol{v}$ во внешнем электромагнитном поле с напряжённостью электрического поля $\boldsymbol{E}$ и магнитной индукцией $\boldsymbol{B}$: $\displaystyle{\boldsymbol{F} = q\left(\boldsymbol{E} + \left[\boldsymbol{v} \boldsymbol{B}\right]\right).}$Это выражение было получено Х. А. Лоренцем в работе «Электромагнитная теория Максвелла и её приложение к движущимся телам» (1892); представляет собой объединение кулоновской силы, действующей на заряд со стороны электрического поля (известной ещё до работы Лоренца), и новой силы, обнаруженной Лоренцем, которая действует на движущийся в магнитном поле заряд (выражение для магнитной части силы получил также О. Хевисайд в 1889). Выражение для силы Лоренца остаётся справедливым при любых, в том числе релятивистских, скоростях движения заряда.

При движении заряда в однородном электростатическом поле $(\boldsymbol{E} = \text{const}, \boldsymbol{B} = \text{0})$ заряд ускоряется в направлении $\boldsymbol{E}$ и его скорость и пройденное расстояние (при начальной скорости, равной нулю) изменяются по закону: $\displaystyle{v(t) = \frac{\frac{qE}{m}t}{\sqrt{1 + \left(\frac{qE}{mc}t\right)^2}}, \quad s(t) = \frac{mc^2}{qE}\left(\sqrt{1 + \left(\frac{qE}{mc}t\right)^2} - 1\right),}$где $m$ – масса заряженной частицы, $c$ – скорость света в вакууме, $t$ – время.

При движении заряженной частицы только в статическом магнитном поле (при $\boldsymbol{E} = 0$) скорость частицы сохраняет свою величину, поскольку магнитная составляющая силы Лоренца всегда перпендикулярна скорости частицы и, следовательно, не совершает над ней работу. В случае однородного статического магнитного поля ($\boldsymbol{E} = 0$ и $\boldsymbol{B} = \text{const}$), если начальная скорость заряженной частицы перпендикулярна вектору $\boldsymbol{B}$ ($\boldsymbol{v} = \boldsymbol{v}_{\perp}$), то частица будет равномерно двигаться по окружности радиуса $R$ с циклической частотой обращения $\omega$: $\displaystyle{R = \frac{\gamma mv_{\perp}}{qB}, \quad \omega = \frac{2\pi}{T} = \frac{v_{\perp}}{R} = \frac{qB}{\gamma m},}$где $T$ – период обращения частицы, $\gamma = \frac{1}{\sqrt{1 - (v/c)^2}}$ – лоренц-фактор, входящий в преобразования Лоренца в специальной теории относительности. Если заряженная частица дополнительно имеет начальную компоненту скорости $\boldsymbol{v}_{\parallel}$, параллельную вектору $\boldsymbol{B}$, то она будет вращаться по окружности радиуса $R$, центр которой будет двигаться с постоянной скоростью $\boldsymbol{v}_{\parallel}$, т. е. частица будет двигаться по винтовой линии.

При движении в статическом однородном электромагнитном поле ($\boldsymbol{E} = \text{const}$, $\boldsymbol{B} = \text{const}$) при $\boldsymbol{E} \parallel \boldsymbol{B}$ заряженная частица совершает движение по винтовой линии с увеличивающимся шагом, а при $\boldsymbol{E} \perp \boldsymbol{B}$ и $E < cB$ центр окружности, по которой вращается частица, равномерно дрейфует со скоростью, равной: $\displaystyle{\boldsymbol{v}_{\parallel} + \frac{[\boldsymbol{E} \boldsymbol{B}]}{B^2}.}$Если переменное и неоднородное электромагнитное поле мало изменяется на расстояниях порядка $R$ и за промежутки времени порядка $\omega^{-1}$, то на вращательное движение заряженной частицы будут накладываться дополнительные дрейфы.

С использованием силы Лоренца были объяснены эффект Холла, нормальный эффект Зеемана, диамагнетизм и другие эффекты, связанные с взаимодействием магнитного поля и зарядов, движущихся в веществе. Сила Лоренца используется в ускорителях заряженных частиц, масс-спектрометрии и МГД-генераторах, электронике (например, в электронно-лучевых трубках) и др.