Ко́льца Нью́тона, интерференционные полосы равной толщины в форме концентрических колец, расположенных вокруг точки касания двух сферических поверхностей либо плоскости и сферы. Впервые описаны в 1675 г. И. Ньютоном. Интерференция света происходит в тонком зазоре (обычно воздушном), разделяющем соприкасающиеся поверхности; этот зазор играет роль тонкой плёнки (см. Оптика тонких слоёв). Кольца Ньютона наблюдаются и в проходящем, и (более отчётливо) в отражённом свете. При освещении монохроматическим светом длины волны $λ$ кольца Ньютона представляют собой чередующиеся тёмные и светлые кольца. Светлые кольца возникают в местах, где разность фаз между прямым и дважды отражённым лучами (в проходящем свете) или между лучами, отражёнными от обеих соприкасающихся поверхностей (в отражённом свете), равна $2 \pi n \ (n=1, 2, 3, ...$) (т. е. разность хода лучей $Δ_m$ равна чётному числу полуволн). Тёмные кольца образуются там, где разность фаз равна $(2n+1)\pi$. Разность фаз лучей определяется толщиной зазора $\delta_m$ с учётом изменения фазы световой волны при отражении (см. Отражение света).

Схема образования колец Ньютона.Схема образования колец Ньютона.Так, при отражении от границы воздух – стекло фаза меняется на $π$, а при отражении от границы стекло – воздух фаза остаётся неизменной. Поэтому в случае двух стеклянных поверхностей (см. рисунок), с учётом различий в условиях отражения от нижней и верхней поверхностей зазора (потеря полуволны), $m$-е тёмное кольцо образуется, если $Δ_m=2\delta_m+\lambda/2=(2m+1)\lambda/2$, т. е. при толщине зазора $\delta_m=m\lambda/2$. Радиус $r_m m$-го кольца определяется из треугольника $A'O'C'$: $r_m^2=R^2-(R-\delta_m)^2$ $≈2R\delta_m$, откуда $r_m=\sqrt{2R\delta_m}$, а для тёмного $m$-го кольца $r_m=\sqrt{Rm \lambda}$. Это соотношение позволяет с хорошей точностью определять $\lambda$ по измерениям $r_{m}$. Если $\lambda$ известна, кольца Ньютона можно использовать для измерения радиусов поверхностей линз и контроля правильности формы сферических и плоских поверхностей. При освещении немонохроматическим (например, белым) светом кольца Ньютона становятся цветными. Наиболее отчётливо кольца Ньютона наблюдаются при малой толщине зазора (т. е. при использовании сферических поверхностей больших радиусов).