Зако́н О́ма, линейная зависимость между силой тока $I$ на участке электрической цепи и электрическим напряжением $U$ на этом же участке: $U = RI$. Коэффициент пропорциональности $R$ – электрическое (омическое) сопротивление – зависит от материала, температуры и геометрических размеров проводника. Закон Ома установлен Г. C. Омом в 1826 г.

Если постоянный электрический ток течёт между точками 1 и 2, то $U= \phi_1 - \phi_2 + \varepsilon_{12}$, где $\phi_1$ и $\phi _2$ – электрические потенциалы в точках 1 и 2; $\varepsilon_{12}$ – электродвижущая сила (эдс) на участке 1–2. Для замкнутой электрической цепи $\phi_1=\phi_2$ и закон Ома принимает вид: $\varepsilon=RI$, где $\varepsilon$ – сумма всех эдс, действующих в замкнутой цепи, $R$ – полное сопротивление замкнутой цепи, включающее внутреннее сопротивление источников эдс. Закон Ома обобщается на случай разветвлённых электрических цепей.

Закон Ома может быть записан также в дифференциальной форме для произвольной точки проводника: $$\boldsymbol j=\frac{1}{\rho}(\boldsymbol E+ \boldsymbol E^*)=\sigma(\boldsymbol E+ \boldsymbol E^*),$$где $j$ – плотность электрического тока, $E$ – напряжённость электростатического поля, $E$^* – напряжённость поля сторонних сил (численно равна сторонней силе, действующей на единичный положительный заряд), $\rho$ – удельное электрическое сопротивление, $σ$ – удельная электрическая проводимость. Если сторонние силы отсутствуют, то $j$ и $E$ совпадают по направлению. В анизотропных средах (монокристаллические проводники, проводники в магнитном поле) направления векторов $j$ и $E$ в общем случае не совпадают, а $σ$ является тензором. Для цилиндрических проводников $R$ и $σ$ связаны соотношением $R = l/(Sσ)$, где $l$ – длина проводника, $S$ – площадь его поперечного сечения.

Закон Ома обобщается также на случай переменных синусоидальных квазистационарных токов. Если в участке электрической цепи протекает синусоидальный ток с круговой частотой $ω$, а сама цепь содержит ёмкость $C$ и индуктивность $L$, то закон Ома записывается в комплексном виде: $$\hat U = \hat Z \hat I,$$где $\hat U$, $\hat I$ – комплексные напряжение и ток, зависящие от времени $t$ по закону $\hat U=Ue^{i\omega t}$, $\hat I=Ie^{i \omega t}$; $\hat Z=R + i(\omega L - 1/(\omega C))$ – комплексное сопротивление, или импеданс. Мнимая часть импеданса называется реактивным сопротивлением, а действительная – активным сопротивлением. При этом истинные значения тока и напряжения равны действительным частям от их комплексных значений: $I=\text{Re} \hat I$; $U=\text{Re} \hat U$.

Закон Ома с хорошей точностью выполняется для многих сред, например металлов и их сплавов. В общем случае зависимость тока от напряжения может быть нелинейной (например, в газовом разряде). Отклонения от закона Ома могут происходить также при увеличении частоты переменного тока, когда ток перестаёт быть квазистационарным.