Ньютоновская жидкость

Нью́тоновская жи́дкость, вязкая жидкость, течение которой описывается законом вязкого трения, установленным И. Ньютоном. При движении ньютоновской жидкости между двумя параллельными пластинами (рис. 1), одна из которых движется в своей плоскости со скоростью ${\displaystyle U}$, а другая покоится, между пластинами устанавливается линейное распределение скорости ${\displaystyle u}$ движения жидкости: ${\displaystyle u=Uy/h}$, где ${\displaystyle h}$ – расстояние между пластинами. На движущуюся пластину действует сила сопротивления движению, величина которой, отнесённая к единице площади пластины, называется напряжением сдвига (касательным напряжением): ${\displaystyle \tau =\mu U/h}$ (здесь ${\displaystyle \mu }$ – коэффициент динамической вязкости, зависящий от температуры). Первое указание на существование такой силы сопротивления дал Ньютон, поэтому линейную зависимость напряжения от градиента скорости называют законом вязкого трения Ньютона. В более общем случае пространственного движения ньютоновская жидкость описывается линейной связью между компонентами тензора напряжений и тензора скоростей деформации. Жидкости, для которых эта зависимость является нелинейной, называют неньютоновскими жидкостями.

К ньютоновским жидкостям относятся однородные жидкости, например вода, бензол, спирт, ртуть, а также некоторые неоднородные жидкости, например асфальт в размягчённом состоянии.