ЭЛЕКТРИ́ЧЕСКИЙ ТОК

ЭЛЕКТРИ́ЧЕСКИЙ ТОК, упо­ря­до­чен­ное (на­прав­лен­ное) дви­же­ние за­ря­жен­ных час­тиц. В разл. сре­дах Э. т. мо­жет со­зда­вать­ся раз­ны­ми но­си­те­ля­ми элек­трич. за­ря­да. Так, напр., в ме­тал­лах Э. т. обу­слов­лен дви­же­ни­ем сво­бод­ных элек­тро­нов (элек­тро­нов про­во­ди­мо­сти), в по­лупро­вод­ни­ках – сво­бод­ных элек­тро­нов и по­ло­жи­тель­но за­ря­жен­ных ды­рок, в элек­тро­ли­тах – по­ло­жи­тель­ных и от­ри­ца­тель­ных ио­нов. Э. т. ха­рак­те­ри­зу­ют век­то­ром плот­но­сти элек­три­че­ско­го то­ка $\boldsymbol j=nq\boldsymbol v$, где $n$ – кон­цен­тра­ция за­ря­жен­ных час­тиц, $q$ – за­ряд од­ной час­ти­цы, $\boldsymbol v$ – ср. ско­рость упо­ря­до­чен­но­го дви­же­ния час­тиц. На­прав­ле­ние $\boldsymbol j$ сов­па­да­ет с на­прав­ле­ни­ем ско­ро­сти по­ло­жит. за­ря­дов. Э. т. че­рез про­из­воль­ную по­верх­ность $S$ мож­но так­же ха­рак­те­ри­зо­вать си­лой то­ка $I$, ко­то­рая рав­на: $I=\int_S j_ndS$ где $j_n$ – про­ек­ция век­то­ра $\boldsymbol j$ на нор­маль к эле­мен­ту по­верх­но­сти $dS$; ин­тег­ри­ро­ва­ние про­из­во­дит­ся по всей по­верх­но­сти $S$.

Раз­ли­ча­ют Э. т. про­во­ди­мо­сти и кон­век­ци­он­ный. Пер­вый – это дви­же­ние за­ря­жен­ных час­тиц внут­ри мак­ро­ско­пич. тел, вто­рой – дви­же­ние мак­ро­ско­пич. за­ря­жен­ных тел как це­ло­го (напр., за­ря­жен­ных час­тиц пы­ли или ма­лень­ких ка­пель). Раз­ли­ча­ют по­сто­ян­ный Э. т. (си­ла то­ка и его на­прав­ле­ние не из­ме­ня­ют­ся со вре­ме­нем) и пе­ре­мен­ный (си­ла то­ка или его на­прав­ле­ние за­ви­сят от вре­ме­ни). Ча­ст­ным слу­ча­ем пе­ре­мен­но­го Э. т. яв­ля­ет­ся ква­зи­ста­цио­нар­ный Э. т. – от­но­си­тель­но мед­лен­но из­ме­няю­щий­ся пе­ре­мен­ный Э. т., для мгно­вен­ных зна­че­ний ко­то­ро­го с дос­та­точ­ной точ­но­стью вы­пол­ня­ют­ся за­ко­ны по­сто­ян­ных то­ков (см. Ома за­кон, Кирх­го­фа пра­ви­ла).