ТОК СМЕЩЕ́НИЯ

ТОК СМЕЩЕ́НИЯ, ве­ли­чи­на, плот­ность ко­то­рой ($\boldsymbol j_{cm}$) оп­ре­де­ля­ет­ся ско­ро­стью из­ме­не­ния во вре­ме­ни $t$ ин­дук­ции элек­трич. по­ля $\boldsymbol D$: $\boldsymbol j_{cm}=\partial\boldsymbol D/\partial t$ (в СИ). На­ря­ду с «обыч­ным» элек­трич. то­ком (то­ком про­во­ди­мо­сти), Т. с. вхо­дит в Мак­свел­ла урав­не­ния и яв­ля­ет­ся ис­точ­ни­ком маг­нит­но­го по­ля на­пря­жён­но­стью $\boldsymbol H$:$$\text{rot}\,\boldsymbol H=\boldsymbol j+\frac{\partial \boldsymbol D}{\partial t}$$где $\boldsymbol j$ – плот­ность «обыч­но­го» элек­трич. то­ка. По­ня­тие «Т. с.» вве­де­но Дж. К. Мак­свел­лом для со­гла­со­ва­ния урав­не­ний пе­ре­мен­но­го элек­тро­маг­нит­но­го по­ля с урав­не­ни­ем со­хра­не­ния элек­трич. за­ря­да. Часть Т. с., на­зы­вае­мая плот­но­стью то­ка по­ля­ри­за­ции $\boldsymbol j_п$, обу­слов­ле­на из­ме­не­ни­ем во вре­ме­ни век­то­ра по­ля­ри­за­ции $\boldsymbol P$: $\boldsymbol j_п=\partial \boldsymbol P/\partial t$, и пред­став­ля­ет со­бой элек­трич. ток, свя­зан­ный с ре­аль­ным сме­ще­ни­ем мик­ро­за­ря­дов, вхо­дя­щих в со­став ней­траль­ных ато­мов, мо­ле­кул, ско­п­ле­ний сво­бод­ных за­ря­жен­ных час­тиц или ква­зи­нейт­раль­ной плаз­мы.