ТЕРМОДИНАМИ́ЧЕСКАЯ ВЕРОЯ́ТНОСТЬ

ТЕРМОДИНАМИ́ЧЕСКАЯ ВЕРОЯ́Т­НОСТЬ (ста­ти­сти­че­ский вес), чис­ло спо­со­бов $W$, ко­то­ры­ми мож­но реа­ли­зо­вать дан­ное мак­ро­ско­пич. со­стоя­ние фи­зич. сис­те­мы. По­сколь­ку $W > 1$, Т. в. не яв­ля­ет­ся ве­ро­ят­но­стью в обыч­ном смыс­ле. Т. в. свя­за­на с эн­тро­пи­ей со­от­но­ше­ни­ем Больц­ма­на: $S=k\ln W$ ($k$ – по­сто­ян­ная Больц­ма­на). В слу­чае иде­аль­ных га­зов Т. в. лег­ко вы­чис­ля­ет­ся. Ве­ли­чи­на эн­тро­пии и, сле­до­ва­тель­но, Т. в. за­ви­сят от ти­па ста­ти­сти­ки, ко­то­рой под­чи­ня­ют­ся час­ти­цы (см. Больц­ма­на ста­ти­сти­ка, Бо­зе – Эйн­штей­на ста­ти­сти­ка, Фер­ми – Ди­ра­ка ста­ти­сти­ка). Для ре­аль­ных сис­тем Т. в. мож­но оце­нить по ве­ли­чи­не ста­ти­стич. сум­мы $Z$; напр., для ка­но­нич. рас­пре­де­ле­ния Гиб­бса $S=- (𝜕F/𝜕T)_{V,N}$, где $F$ – Гельм­голь­ца энер­гия, $V$ – объ­ём сис­те­мы, со­дер­жа­щей $N$ час­тиц. Ко­гда чис­ло $N$ ве­ли­ко, Т. в. ста­но­вит­ся очень боль­шой; в тер­мо­ди­на­мич. пре­де­ле (энер­гия $ℰ→∞$, $N→∞$ , $ℰ /N→\text{const}$) Т. в. экс­по­нен­ци­аль­но рас­тёт с уве­ли­че­ни­ем $N$.