ПЕРЕХО́ДНОЕ ИЗЛУЧЕ́НИЕ

ПЕРЕХО́ДНОЕ ИЗЛУЧЕ́НИЕ, из­лу­че­ние элек­тро­маг­нит­ных волн рав­но­мер­но и пря­мо­ли­ней­но дви­жу­щей­ся за­ря­жен­ной час­ти­цей при пе­ре­се­че­нии ею гра­ни­цы раз­де­ла двух сред с раз­лич­ны­ми по­ка­за­те­ля­ми пре­лом­ле­ния. Пред­ска­за­но В. Л. Гинз­бур­гом и И. М. Фран­ком в 1945, экс­пе­ри­мен­таль­но под­твер­жде­но в 1958.

П. и. воз­ни­ка­ет по обе сто­ро­ны гра­ницы раз­де­ла и обу­слов­ле­но из­ме­не­ни­ем по­ля час­ти­цы при пе­ре­хо­де из од­ной сре­ды рас­про­стра­не­ния в дру­гую. Ха­рак­те­ри­сти­ки П. и., рас­про­стра­няю­ще­го­ся в на­прав­ле­нии дви­же­ния час­ти­цы и в про­ти­во­по­лож­ном на­прав­ле­нии («П. и. впе­рёд и на­зад»), су­ще­ст­вен­но раз­ли­ча­ют­ся. На­зад из­лу­ча­ют­ся элек­тро­маг­нит­ные вол­ны ви­ди­мо­го диа­па­зо­на не­за­ви­си­мо от ско­ро­сти час­ти­цы; ин­тен­сив­ность это­го из­лу­че­ния ма­ла (ис­пус­ка­ет­ся при­мер­но 1 фо­тон на 100 час­тиц, пе­ре­се­каю­щих гра­ни­цу). По­те­ри энер­гии час­ти­цы при П. и. на­зад рас­тут с уве­ли­че­ни­ем её энер­гии. П. и. впе­рёд по срав­не­нию с П. и. на­зад за­ни­ма­ет очень ши­ро­кую спек­траль­ную об­ласть, при­чём её вы­со­ко­час­тот­ная гра­ни­ца рас­тёт про­пор­цио­наль­но энер­гии час­тиц. В слу­чае вы­со­ко­энер­ге­тич­ных час­тиц по­те­ри энер­гии на П. и. так­же ока­зы­ва­ют­ся про­пор­цио­наль­ны­ми энер­гии. Од­но­вре­мен­но с рас­ши­ре­ни­ем спек­тра су­жа­ет­ся диа­грам­ма на­прав­лен­но­сти П. и. При пе­ре­се­че­нии гра­ни­цы раз­де­ла сред ульт­ра­ре­ля­ти­ви­ст­ски­ми час­ти­ца­ми фор­ми­ру­ет­ся уз­ко­на­прав­лен­ное П. и., осн. энер­гия ко­то­ро­го со­сре­до­то­че­на в рент­ге­нов­ской об­лас­ти спек­тра.

Ли­ней­ный рост по­терь на П. и. с уве­ли­че­ни­ем энер­гии час­тиц по­зво­ля­ет ис­поль­зо­вать его для оп­ре­де­ле­ния энер­гии бы­ст­рых за­ря­жен­ных час­тиц. Эта воз­мож­ность реа­ли­зу­ет­ся в де­тек­то­рах, где час­ти­ца пе­ре­се­ка­ет мно­го­слой­ную сис­те­му, на­счи­ты­ваю­щую неск. со­тен сло­ёв ве­ще­ст­ва, раз­де­лён­ных га­зо­вы­ми про­ме­жут­ка­ми. Сум­мар­ное П. и. ре­ги­ст­ри­ру­ет­ся к.-л. при­ём­ни­ком из­лу­че­ния. Де­тек­то­ры на рент­ге­нов­ском П. и. по­зво­ля­ют оп­ре­де­лить ха­рак­те­ри­сти­ки за­ря­жен­ных час­тиц очень боль­ших энер­гий, ко­гда др. ме­то­ды ре­ги­ст­ра­ции ока­зы­ва­ют­ся не­эффек­тив­ны­ми. Рент­ге­нов­ские фо­то­ны П. и. рас­про­стра­ня­ют­ся прак­ти­че­ски по на­прав­ле­нию дви­же­ния час­ти­цы, что по­зво­ля­ет в слу­чае дви­же­ния не­сколь­ких час­тиц ка­ж­дой из них со­пос­та­вить свой фо­тон, за­ре­ги­ст­ри­ро­ван­ный при­ём­ни­ком.

Дру­гой тип П. и. мо­жет воз­ни­кать в од­но­род­ной сре­де при из­ме­не­нии её свойств во вре­ме­ни. Так, в ча­ст­но­сти, для по­яв­ле­ния П. и. на тра­ек­то­рии за­ря­жен­ной час­ти­цы или вбли­зи неё дол­жен из­ме­нять­ся во вре­ме­ни по­ка­за­тель пре­лом­ле­ния сре­ды (в не­ко­то­рый мо­мент вре­ме­ни бо­лее или ме­нее рез­ко воз­рас­тать или умень­шать­ся). П. и. мо­жет воз­ни­кать так­же в ва­куу­ме при из­ме­не­нии маг­нит­ных и гра­ви­тац. по­лей, напр. в кос­мич. про­стран­ст­ве. По от­но­ше­нию к этим ти­пам П. и. ис­поль­зу­ет­ся тер­мин «пе­ре­ход­ное рас­сея­ние».