МАГНИ́ТНАЯ ПРОНИЦА́ЕМОСТЬ

МАГНИ́ТНАЯ ПРОНИЦА́ЕМОСТЬ, без­раз­мер­ная фи­зи­че­ская ве­ли­чи­на $μ$, ха­рак­те­ри­зую­щая маг­нит­ные свой­ст­ва ве­ще­ст­ва и по­ка­зы­ваю­щая (для од­но­род­но­го маг­не­ти­ка), во сколь­ко раз ин­дук­тив­ность не­ко­то­ро­го кон­ту­ра в ве­ще­ст­ве от­ли­ча­ет­ся от ин­дук­тив­но­сти то­го же кон­ту­ра в ва­куу­ме или же во сколь­ко раз маг­нит­ная ин­дук­ция $\boldsymbol B$ (вы­зван­ная од­ним и тем же то­ком) в ве­ще­ст­ве от­ли­ча­ет­ся от маг­нит­ной ин­дук­ции в ва­куу­ме: $\boldsymbol B = μ_0μ\boldsymbol H$, где $μ_0=4π·10^{–7}$ Гн/м – маг­нит­ная по­сто­ян­ная, $\boldsymbol H$ – век­тор на­пря­жён­но­сти маг­нит­но­го по­ля. М. п. свя­за­на с маг­нит­ной вос­при­им­чи­во­стью $χ$ вы­ра­же­ни­ем $μ = 1+χ$ (в СИ) и $μ = 1+4πχ$ (в сис­те­ме еди­ниц СГС). Для ани­зо­троп­ных тел маг­нит­ная вос­при­им­чи­вость и М. п. яв­ля­ют­ся тен­зо­ра­ми, оп­ре­де­ляе­мы­ми в об­щем слу­чае тре­мя ска­ляр­ны­ми ве­ли­чи­на­ми. Для диа­маг­не­ти­ков и па­ра­маг­не­ти­ков М. п. близ­ка к 1, при этом для диа­маг­не­ти­ков М. п. мень­ше 1, для па­ра­маг­не­ти­ков – боль­ше 1. Для фер­ромаг­не­ти­ков М. п. зна­чи­тель­но пре­вы­ша­ет 1. В элек­тро­ди­на­мике М. п. ана­ло­гич­на ди­элек­т­ри­че­ской про­ни­цае­мо­сти $ε$ и сим­мет­рич­но с ней вхо­дит в ма­те­ри­аль­ные урав­не­ния, до­пол­няю­щие сис­те­му Мак­свел­ла урав­не­ний, оп­ре­де­ляя, в ча­ст­но­сти, по­ка­за­тель пре­лом­ле­ния сре­ды $n=\sqrt{εμ}$.