АКУ́СТОМАГНИ́ТОЭЛЕКТРИ́ЧЕСКИЙ ЭФФЕ́КТ

АКУ́СТОМАГНИ́ТОЭЛЕКТРИ́ЧЕСКИЙ ЭФ­ФЕ́КТ, воз­ник­но­ве­ние раз­но­сти по­тен­циа­лов в пье­зо­по­лу­про­вод­ни­ко­вом кри­стал­ле, на­хо­дя­щем­ся в маг­нит­ном по­ле, в на­прав­ле­нии, пер­пен­ди­ку­ляр­ном маг­нит­но­му по­лю и на­прав­ле­нию рас­про­стра­не­ния аку­стич. волн. Пред­ска­зан Ю. В. Гу­ляе­вым и Э. М. Эп­штей­ном в 1967. А. э. обу­слов­лен на­ли­чи­ем за­ви­си­мо­сти вре­ме­ни ре­лак­са­ции но­си­те­лей за­ря­да от их энер­гии. Вслед­ст­вие аку­сто­элек­трон­но­го взаи­мо­дей­ст­вия в кри­стал­ле воз­ни­ка­ет ток ув­ле­че­ния но­си­те­лей за­ря­да аку­стич. вол­ной (см. Акусто­элек­три­че­ский эф­фект) в на­прав­ле­нии рас­про­стра­не­ния вол­ны. Вслед­ст­вие это­го на тор­це­вых гра­нях кри­стал­ла воз­ника­ют за­ря­ды, по­ле ко­то­рых вы­зы­ва­ет элек­трич. ток, те­ку­щий в про­ти­во­по­лож­ном на­прав­ле­нии. В ра­зомк­ну­том об­раз­це сум­мар­ный ток в на­прав­ле­нии рас­про­стра­не­ния аку­стич. вол­ны ра­вен ну­лю, и эти то­ки в ка­ж­дой точ­ке кри­стал­ла в точ­но­сти ком­пен­си­ру­ют друг дру­га. За счёт Хол­ла эф­фек­та ка­ж­дый из этих то­ков дол­жен вы­зы­вать на­ко­п­ле­ние за­ря­дов на по­верх­но­сти об­раз­ца в на­прав­ле­нии, пер­пен­ди­ку­ляр­ном к на­прав­ле­нию рас­про­стра­не­ния вол­ны и маг­нит­но­му по­лю. Ес­ли вре­мя ре­лак­са­ции сво­бод­ных но­си­те­лей за­ря­да за­ви­сит от энер­гии, то хол­лов­ские то­ки, вы­зы­вае­мые аку­сто­элек­трич. ув­ле­че­ни­ем но­си­те­лей за­ря­да и ком­пен­си­рую­щим то­ком, не рав­ны друг дру­гу, и воз­ни­ка­ет раз­ность по­тен­циа­лов в по­пе­реч­ном на­прав­ле­нии. Ве­ли­чи­на и знак раз­но­сти по­тен­циа­лов, воз­ни­каю­щей вслед­ст­вие А. э., за­ви­сят от кон­крет­но­го ме­ха­низ­ма ре­лак­са­ции им­пуль­са сво­бод­ных но­си­те­лей за­ря­да. По­это­му А. э. мо­жет быть ис­поль­зо­ван при изу­че­нии ме­ха­низ­мов ре­лак­са­ции элек­тро­нов и ды­рок в по­лу­про­вод­ни­ках.