Перемагни́чивание, процесс изменения направления вектора намагниченности $\boldsymbol{M}$ на обратное в магнитоупорядоченных веществах при уменьшении и последующем изменении направления вектора напряжённости внешнего магнитного поля $\boldsymbol{H}$. Зависимость $M(H)$, получаемая в результате перемагничивания образца в прямом и обратном направлениях, во многих случаях имеет вид петли гистерезиса, что указывает на необратимость процессов перемагничивания.

В намагниченных до насыщения исходно многодоменных ферромагнетиках, ферримагнетиках и слабых ферромагнетиках перемагничивание начинается с образования областей с обратной намагниченностью (зародышей перемагничивания) в полях $H = H_{\text{з}}$ ($H_{\text{з}}$ – поле зародышеобразования). Зародыши могут образовываться путём необратимых поворотов вектора $\boldsymbol{M}$ в местах с пониженной магнитной анизотропией, с повышенной плотностью магнитостатических «зарядов» и т. п. В качестве зародышей перемагничивания могут выступать также остатки магнитной доменной структуры вблизи поверхности намагниченных кристаллов. В поле $H = H_{\text{с}}$ ($H_{\text{с}}$ – поле старта) зародыши перемагничивания начинают расти. Разрастаясь, они образуют магнитную доменную структуру. Далее перемагничивание идёт путём перераспределения объёмов магнитных фаз с различной ориентацией $\boldsymbol{M}$ за счёт смещения доменных границ. На этом этапе в перемагничивании преобладают процессы задержки (характеризуются критическим полем $H_{\text{кр}}$) смещения доменных границ на дефектах. Затем перемагничивание сводится к увеличению объёма тех фаз, в которых направление $\boldsymbol{M}$ наиболее близко к направлению $\boldsymbol{H}$ и в большинстве случаев – к повороту вектора $\boldsymbol{M}$ к направлению $\boldsymbol{H}$. В зависимости от соотношения $H_{\text{з}}$, $H_{\text{с}}$ и $H_{\text{кр}}$ определяющими в перемагничивании могут быть задержки образования и роста зародышей перемагничивания или задержки смещений доменных стенок.

В однодоменных частицах при уменьшении величины поля $\boldsymbol{H}$, намагнитившего частицы под углом $\varphi$ к оси лёгкого намагничивания, вектор $\boldsymbol{M}$ обратимым образом отклоняется от направления $\boldsymbol{H}$ и в полях обратного направления скачком поворачивается к направлению, близкому к $\boldsymbol{H}$. Дальнейшее уменьшение $\boldsymbol{H}$ приводит к уменьшению угла $\varphi$ между векторами $\boldsymbol{M}$ и $\boldsymbol{H}$. Участок обратимого изменения $\boldsymbol{M}$ тем меньше, чем меньше $\varphi$. При $\varphi = 0$ он равен нулю; в этом случае частица перемагничивается одним большим скачком вектора $\boldsymbol{M}$. Причиной скачков является существование, наряду со стабильными, метастабильных состояний и энергетических барьеров между ними.