Нейтроново́д, устройство, предназначенное для проведения пучков тепловых и холодных нейтронов, получаемых в нейтронных источниках, на большие расстояния (до 100 м) без существенных потерь интенсивности (интегральные потери в 40 % считаются приемлемыми). Нейтроновод представляет собой изогнутый канал (обычно прямоугольного сечения), помещённый в вакуумированный до давления 10⁻² торр (около 1 Па) кожух, позволяющий избежать потерь интенсивности из-за рассеяния и поглощения нейтронов в воздухе. Нейтроны в канале движутся по дуге окружности, испытывая полное внутреннее отражение от полированных внутренних стенок. Канал собирается из секций, склеенных из стеклянных пластин, на отражающую поверхность которых нанесён слой (как правило, из природного $\mathrm {Ni}$ или изотопа $\mathrm{ ^{58}Ni}$), обеспечивающий максимальный критический угол $θ_\text{кр}$ полного внутреннего отражения. При углах падения меньше критического коэффициент отражения превышает 0,99. Дополнительные потери интенсивности возникают из-за того, что изогнутая поверхность канала собирается из плоских пластин (а также из-за дефектов поверхности пластин). Длина канала, на которой любой нейтрон испытывает хотя бы одно отражение, называется длиной прямой видимости $L_ν.$ Радиус кривизны $R$ канала связан с шириной $2d$ канала и $L_ν$ соотношением $R=L^2_ν/16d.$ Полную длину нейтроновода выбирают равной около $1\!,\!25L_ν,$ что обеспечивает фильтрацию пучка от резонансных и быстрых нейтронов, для которых $θ_\text{кр}$ существенно меньше, чем для тепловых и холодных нейтронов.

При использовании в качестве отражающего слоя т. н. суперзеркал (покрытий, содержащих кроме основного слоя ещё до 200 пар слоёв $\mathrm {Ti}$ и $\mathrm {Ni}$ разной толщины) эффективный $θ_\text{кр}$ за счёт брэгговской дифракции на многослойной системе может быть увеличен в несколько раз. Однако увеличение $θ_\text{кр}$ сопровождается ростом (до 10 %) потерь, возникающих при отражении нейтронов. Для компенсации этих потерь используются т. н. фокусирующие баллистические нейтроноводы, площадь поперечного сечения которых меняется вдоль длины нейтроновода по определённому закону. Если в качестве отражающего покрытия используется слой ферромагнетика с высокой магнитной проницаемостью (например, сплав $\mathrm {Co–Fe}$), то при помещении нейтроновода в магнитное поле на его выходе получают пучок поляризованных нейтронов (поляризация может достигать 98 %). Большой угол $θ_\text{кр}$ обусловил широкое применение нейтроноводов для создания пучков ультрахолодных нейтронов.

Идея нейтроновода впервые описана немецкими физиками Х. Майер-Лейбницем и Т. Шпрингером в 1963 г.