Магно́н, квазичастица, квант спиновых волн в магнитоупорядоченных средах. Энергетический спектр магнонов имеет вид $ℰ = ℏω(\boldsymbol{k})$, где $ω(\boldsymbol{k})$ – закон дисперсии (зависимость частоты спиновых волн от их квазиволнового вектора $\boldsymbol{k}$); квазиимпульс магнонов $\boldsymbol{p} = ℏ\boldsymbol{k}$, где ${ℏ}$ – постоянная Планка. По аналогии с фононами магноны без щели (или с малой щелью) в энергетическом спектре в области малых $\boldsymbol{k}$ называются акустическими, в случае большой щели – оптическими. Время жизни магнонов определяется затуханием спиновых волн, и только в случае слабого затухания можно говорить о магнонах как о хорошо выраженных квазичастицах. Mагноны являются бозонами. При тепловом равновесии системы химический потенциал магнонов равен нулю, что и определяет зависимость числа магнонов в системе от температуры. Когда число магнонов в системе малó, например при низких температуpax, диссипативные и кинетические процессы в магнитной подсистеме (магнитную релаксацию, спиновую диффузию и др.) удобно описывать в рамках теории рассеяния для столкновений магнонов друг с другом и другими квазичастицами твёрдого тела. При этом магнитную динамику системы можно определить на основе кинетического уравнения Больцмана для функции распределения магнонов. В ферромагнетиках магноны иногда называют ферромагнонами.

Магноны в среде отсутствуют при температуре ${Т = 0}\,\text{K}$; при увеличении температуры их число растёт: в ферромагнетиках пропорционально ${Т}^{3/2}$, в антиферромагнетиках – ${Т}^{3}$. Увеличение числа магнонов приводит к уменьшению магнитного порядка и намагниченности ферромагнетика.